остатки газа в 2 ступени.
На первой ступени до этого частота была порядка 16 ГГц. При этом холодная плазма диффундирует в обдирочную ступень. Далее эта плазма поступает на вторую ступень, где частота уже меньше и достигает 8 ГГц, но плазма там приобретает большую энергию, то есть там уже горячая плазма с энергией порядка 10 кэВ с давлением порядка 10—5 Па плазмы. Эта плазма находиться в небольшой ловушке, где уменьшается концентрация магнитного поля, то есть создаётся своеобразная граница, которую ионы и иные заряженные частицы покинуть не могут. Соответственно, в системе имеется свой вакуумный насос, система откачки и вывод порционно самой плазмы в ускоритель, то есть экстрактор.
Сами ловушки не только на конце, то есть на экстракторе, и в начале второй ступени, но также и между этапами первой ступени действуют и называются символично «пробка-трон». Эти ловушки представляют собой два магнитных зеркала, расположенные по краям блокирующей области, создавая поля соленоидов и мульти-полюсные поля, где нулевое поле расположено на самой оси ловушки. Такие источники называются благодаря использованию явления резонанса в циклическом вращении электрон-циклотронно-резонаторными источниками или ЭЦР-источниками, и как было показано имеют две стадии ионизации.
И если в первом имеется высокое давление 0,1 Па, то во втором плазма диффундирует и давление понижается до 10—5 Па. И ещё одной хорошей стороной ЭЦР-источника является получение многозарядных ионов. Даже не смотря на свои большие размеры и габариты, такие источники действительно обеспечивают большую степень ионизации и действуют на циклотронах с постоянными токами, хотя и ограничены большими импульсами этих током.
В результате, остаётся описать последний, лазерный источник ионов. Его принцип довольно прост и основывается на том, что мощный или точнее юстировочный лазер направляется через отражатель на лазер второго этапа, ярким примером такого лазера является карбонатный или CO2-лазер. Излучение из карбонатного лазера отразившись от зеркало направляется на цилиндрическую мишень, и огромная концентрация энергии излучения, соответственно с использованием ряда оптических фокусирующих систем, приводит к образованию плазмы. К примеру, карбонатный лазер действует на диапазоне инфракрасного излучения – 10,6 мкм и этого вполне достаточно из-за высокой интенсивности.
Остаётся лишь вывести полученную плазму благодаря соленоиду и магнитным ловушкам, соответственно сфокусировав, а далее используя вывод, направить в сам ускоритель. Но при вводе самого газа, в структуре самой мишени используя и азот, не только кислород, для получения плазмы. При этом разряд соответственно поперечный, то есть образованное первоначальное излучение из первого лазера во вторичном лазере возбуждает свободные электроны, придавая им энергию, к примеру в молекулах азота, далее соударение молекул азота и карбоната приводит к заселению уровней и высвобождению новых электронов.
Таким образом на саму