фон Неймана нет логичного начала возникновения волновых пакетов для процесса их локализации. Это обоснование предложено нами.
2. Декогеренция не завершается образованием физической частицы в результате компактности локализованных волновых пакетов с физическими свойствами. Этого ни в уравнении, ни в его толковании нет.
3. Нет управления процессами. Все вопросы управления и самоуправления процессом декогеренции, процессом делокализации, процессом генерации новых частиц вещества и их новых свойств не представляют единого взаимозависимого процесса. Это обосновано в нашем исследовании.
В рассмотрении декогеренции фон Нейманом не учитываются свойства нефизических составляющих, которые принципиально меняют методологию и свойства процессов взаимодействий физического и нефизического при этом процессе.
В своём исследовании мы устранили перечисленные недостатки и представили в настоящей книге.
Для ознакомления и введения в тему, мы показываем существующее понимание идей декогеренции, в которых матрица плотности ρ (x,x’) частицы в заданной точке эволюционирует следующим образом (из книги В. Зурека [16]):
Уравнение несёт в себе три слагаемых, каждое из которых отвечает за свой аспект эффективного поведения.
1. Уравнение фон Неймана порождает классическую обратимую эволюцию ожидаемого значения наблюдаемой частицы, имеет классический аналог для ρ.
По умолчанию, предполагается, что волновой пакет уже сформирован и уже наделён энергией физического толка и все взаимодействия подразумеваются физическими. Это не недомыслие, но научная ментальность. В соответствии с теоремой Эренфеста это слагаемое может толковаться как мерцание частицы полу-локализованного волнового пакета в нелокальном и в наблюдаемом мире, когда средние значения координат и импульса безмассового квантового волнового пакета близки к классическим. и могут быть локализованы не необратимо, а в какой-то мере. Необратимая локализация может произойти после того, как проработает третье слагаемое.
2. Второе слагаемое приводит к диссипации, вызванной взаимодействием волнового пакета, например, со скалярным хиггсовским полем с коэффициентом релаксации γ=η/2т, пропорциональном вязкости η = ε/2. Второе слагаемое нами толкуется следующим образом. Квантовый волновой пакет, при переходе из когерентно-голограммного пространства в про-физическую среду, обладает про-физической энергией, соответствующей скорости c для этого волнового пакета. При взаимодействии пакета с комплексным хиггсовским скалярным полем Ф (х) произойдёт частичная потеря энергии (диссипация) и скорости за счёт наполнения волнового пакета массой, и коэффициент релаксации уже не будет иметь бесконечное значение. Второе слагаемое может начать воздействовать только после того, как волновой пакет частично локализуется. Взаимодействие уменьшает средний импульс и ведёт к потере первоначальной энергии.
3.